在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周?chē)拇艌?chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l =200μm時(shí)，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過(guò) 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時(shí)的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場(chǎng)梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場(chǎng)中的效應(yīng)將與未飽和時(shí)有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周?chē)拇艌?chǎng)特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時(shí)，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場(chǎng)磁力較高，而中間區(qū)域較?。划?dāng) l 對(duì)于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場(chǎng)方向置于磁場(chǎng)中并研 究其中間區(qū)段的磁場(chǎng)特性時(shí)，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問(wèn) 題理想化為兩維場(chǎng)進(jìn)行研究。 有限差分法原則上是用于求解閉合場(chǎng)域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方 法 ［4］ 。由于鋼毛對(duì)周?chē)艌?chǎng)的影響從理論上說(shuō)可涉及無(wú)窮遠(yuǎn)，因 而所論場(chǎng)域應(yīng)是無(wú)窮大的非閉合場(chǎng)域；為了對(duì)所研究的問(wèn)題進(jìn)行 有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。 圖1 場(chǎng)域邊界確定圖 現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。 對(duì)于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd 為其橫切面，在其周?chē)鷮?duì)稱(chēng)地取 定足夠大的場(chǎng)域邊界 ABCD，使磁 化后的 abcd對(duì)周界 ABCD及其以 外區(qū)域的影響變得很小以致可以 忽略。此時(shí)，ABCD周界上及其外 部區(qū)域的磁場(chǎng)已接近均勻的背景 磁場(chǎng) B0。于是，周界 ABCD上的 邊界條件可分段給出為 為了更有效地應(yīng)用高梯度磁選，提高分選效率，針對(duì)以 所述的高梯度磁選體系的特點(diǎn)，對(duì)其分選過(guò)程進(jìn)行強(qiáng)化，以?xún)?yōu) 分選體系，改善分選結(jié)果，從而使高梯度磁選的可行性增加。 實(shí)踐證明，有效的強(qiáng)化方法有優(yōu)化礦漿性質(zhì)、強(qiáng)化分散、綜合 場(chǎng)的應(yīng)用等。 2 優(yōu)化礦漿性質(zhì) 微細(xì)粒高梯度磁選體系中，作用在似膠體粒子上的表面力強(qiáng) 地影響弱磁性礦物的分選過(guò)程。這些表面作用有顆粒與顆粒之 的作用和顆粒與聚磁介質(zhì)之間的作用。 顆粒之間的相互作用有雙電層作用，倫敦 -范德華作用，以 磁偶極相互作用 ［2］ 。

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